\documentclass[a4paper,twoside,12pt]{report}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{a4wide}
\usepackage{wrapfig}
\usepackage{amssymb}

\DeclareGraphicsExtensions{.epsi,.eps,.ps,.eps.gz,.ps.gz,.gif,.epsi.gz}
\DeclareGraphicsRule{.ps.gz}{eps}{.ps.bb}{`gunzip -c #1}
\DeclareGraphicsRule{.eps.gz}{eps}{.eps.bb}{`gunzip -c #1}  

\begin{document}

\noindent \textbf{Ronde bollen, spitse punten}
\begin{description}
\item{a)} Een schets van de situatie:
\begin{figure}[h]
\center
\includegraphics[width = 3.5 in]{bollen.ps}
\end{figure}

\item{b)} Binnen de bollen heersen twee verschillende potentialen, namelijk:
\[
V_a = \frac{Q}{4 \pi \epsilon_0 a},\ \  V_b = \frac{Q}{4 \pi \epsilon_0 b} 
\]
Vanwege dit potentaal verschil ($a<b \rightarrow V_a>V_b$) zal er lading door de draad stromen totdat er geen potentiaalverschil meer is.

\item{c)} De situatie streeft naar een gelijke potentiaal: $V_a=V_b$. De lading zal zich dus gaan verdelen zodat geldt:
\[
\frac{Q_a}{4 \pi \epsilon_0 a} = \frac{Q_b}{4 \pi \epsilon_0 b}
\]
Het electrisch veld buiten de bollen (hier maken we de aanname dat de twee bollen elkaars veld niet be\"invloeden) zal tengevolge van de ladingen $Q_a$ en $Q_b$ als volgt zijn:
\[
|\vec{E}(a)| = \frac{Q_a}{4 \pi \epsilon_0 a^2}, \ \  |\vec{E}(b)| = \frac{Q_b}{4 \pi \epsilon_0 b^2}
\] 
De verhouding tussen (de grootte van) het electrisch veld zal dus zijn:
\begin{eqnarray*}
\frac{|\vec{E}(a)|}{|\vec{E}(b)|} &=& \frac{Q_a 4 \pi \epsilon_0 b^2}{Q_b 4 \pi \epsilon_0 a^2} \\
&\rightarrow& \frac{V_a b}{V_b a} = \frac{V_a}{V_b} \frac{b}{a} =  \frac{b}{a}
\end{eqnarray*}

\end{description}



\end{document}