\documentclass[a4paper,twoside,12pt]{report}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{a4wide}
\usepackage{wrapfig}
\usepackage{amssymb}

\DeclareGraphicsExtensions{.epsi,.eps,.ps,.eps.gz,.ps.gz,.gif,.epsi.gz}
\DeclareGraphicsRule{.ps.gz}{eps}{.ps.bb}{`gunzip -c #1}
\DeclareGraphicsRule{.eps.gz}{eps}{.eps.bb}{`gunzip -c #1}  

\begin{document}

\noindent \textbf{Ook bij een lijnlading?}

In het onderstaande figuur is de situatie geschetst:
\begin{figure}[h]
\center
\includegraphics[width = 3.5 in]{E_lijn.ps}
\end{figure}

De kringintegraal van het electrisch veld over het vierkantje gaat ziet er als volgt uit:
\[
\oint \vec{E}\cdot d\vec{l} = \int_A^B E_{z} dz +  \int_B^D E_{r} dr + \int_D^C E_{z} dz + \int_C^A E_{r} dr 
\]
Hierbij is $E_z$ de $z$-component van het electrisch veld. Aangezien bij een oneindig lange lijnlading het $E$-veld geen $z$-component heeft reduceert de integraal naar:
\[
\oint \vec{E}\cdot d\vec{l} = \int_B^D E_{r} dr +  \int_C^A E_{r} dr
\]
\[
\oint \vec{E}\cdot d\vec{l} = \int_B^D E_{r} dr -  \int_A^C E_{r} dr
\]
\[
\oint \vec{E}\cdot d\vec{l} = \int_B^D E_{r} dr -  \int_B^D E_{r} dr = 0
\]
\end{document}